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亢龍有悔,盈不可久也。 我覺得,力學(xué)中用到的數(shù)學(xué)方法就只有三個(gè)半。
我們談?wù)勛兎址?,介紹幾個(gè)最簡單的極值問題,最后是拉格朗日方程——從另一種觀點(diǎn)來看力學(xué)。 先從微積分講起。微積分最關(guān)鍵的一點(diǎn)就是,如果我們知道了某個(gè)函數(shù)y=f(x)在x0處的數(shù)值,如果推斷它附近的一點(diǎn)x0+δx處的數(shù)值。搞物理的都是這么猜的,二者的差別是: 其中的f′(x0)就是所謂的一階導(dǎo)數(shù)了。然后,我們就把余量(也就是省略號的部分)直接去掉了,至于說這么做合不合法,有多大誤差,那就是數(shù)學(xué)家的事情了。如果這兩者的差別為零,也就是說f′(x0)=0,這就是極值條件。光的反射定律和折射定律可以從光程最短原理得到(費(fèi)馬原理),用微分求極值的方法很容易證明,可是,你真的試過用幾何方法證明嗎?Try it。 上面就是單變量微積分的全部內(nèi)容。多變量微積分與此相似,只不過現(xiàn)在的函數(shù)有好幾個(gè)自變量。隨便舉個(gè)例子吧。函數(shù)z=f(x,y)在(x0,y0)和(x0+δx,y0+δy)處的差別就是: 其中,f′x和f′y就是所謂的偏微分?f/?x和?f/?y。然后就可以用它去求解多變量的極值問題了。至于說合不合法、誤差有多大,還是那句話,不關(guān)我們的事兒,都拜托數(shù)學(xué)家了。 變分法是泛函分析里的方法。簡單地說,也是求某個(gè)函數(shù)的極值,但特殊的是,這個(gè)函數(shù)的自變量也是個(gè)函數(shù)。比如說 其中,A和B是積分的起點(diǎn)和終點(diǎn)。積分的結(jié)果就是一個(gè)數(shù),具體的數(shù)值依賴于函數(shù)y=f(x)。 如果某個(gè)函數(shù)y能夠使得這個(gè)積分(或者說“泛函”)取到極值,那就意味著,任何與此函數(shù)的微小差別η,改變量都是零。也就是說 對括號里進(jìn)行形式上的微分(類似于上一段中對偏微分的處理),可以得到 上面用到了分部積分公式d(PQ)=PdQ+QdP,以及η在A和B處的取值都是0。 因?yàn)?em>η是任意的足夠小的函數(shù),所以,必然得到如下偏微分方程 也就是說: 這就是變分法得到的拉格朗日方程。 如果選取 就可以得到“兩點(diǎn)之間的最短距離是直線段”; 選取 就可以得到最速降線的微分方程,最后求出它是個(gè)旋輪線; 如果選取F=L=T?U,這就是力學(xué)的拉格朗日方程,L就是所謂的拉格朗日量,而T和U分別是系統(tǒng)的動能和勢能。利用拉格朗日方程,很容易求出行星軌道、簡諧振動、對稱陀螺定點(diǎn)旋轉(zhuǎn)等問題的微分方程和各種守恒量。實(shí)際上,機(jī)械能守恒、動量守恒、角動量守恒等都可以從拉格朗日方程中得到,分別對應(yīng)于時(shí)間、空間和空間方向的無差別性(拉格朗日量中不顯含相應(yīng)的變量)。 我覺得,這就是微積分和變分法的要義。再說一遍,不要覺得我們懶、偷奸?;覀冎皇菦]有時(shí)間,合法性和余量分析這種問題,要有好幾門課、幾百個(gè)課時(shí)、各種定理和習(xí)題才能掌握的,我們這里只能是提一提 這些做法并不嚴(yán)謹(jǐn),但是有助于你找到解決問題的思路。在真的需要嚴(yán)格處理的時(shí)候,當(dāng)然應(yīng)該“戰(zhàn)戰(zhàn)兢兢,如臨深淵,如履薄冰”,不然你就會 進(jìn)則亢龍有悔,退則蒺藜生庭,冀此求安,未知其福。 ——《晉書·王豹傳》 PS: “樂不可極,志不可滿”。一日而寫三篇教學(xué)筆記,不亦多乎? 原文鏈接:http://blog.sciencenet.cn/blog-1319915-1013924.html。 本文轉(zhuǎn)自科學(xué)網(wǎng)姬揚(yáng)的博客,作者姬揚(yáng),中國科學(xué)院半導(dǎo)體研究所,研究員。封面圖片來自百度經(jīng)驗(yàn)。
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